【摘要】 实验室使用电感耦合等离子体(ICP)发射光谱仪进行的工作中，在瓦里安(现为安捷伦技术)Vista MPX ICP- es仪器的性能测试中使用的某条真空UV Sr II线(177.842 nm)的观测波长，用于测量200 nm以下区域的相对通量。

磁偶极子(M1)和电四极子(E2)类型的禁谱跃迁在原子光谱学中特别有趣，因为它们为原子结构计算提供了有价值的信息，并提供了关于电子密度、电离和等离子体温度的有用信息，无论是实验室还是天体起源[1]。

 

在恒星和星云中，禁线的出现通常是异常源条件的指示。在核外有一个电子的原子，如中性碱金属和单电离碱土的光谱上的禁线，代表了要处理的最简单的情况。已经观察到中性碱和单电离的II族元素中基态ns 2s项和最低2d态之间的禁止跃迁(早在1922年就报道了K I的基态ns 2s项和最低甚至3d 2d态之间的结合所产生的线)，并且也是许多理论研究的对象。

 

图1 Ba (1000 μg ml−1)在216.594 nm附近引起的信号[1]。

 

实验室使用电感耦合等离子体(ICP)发射光谱仪进行的工作中，在瓦里安(现为安捷伦技术)Vista MPX ICP- es仪器的性能测试中使用的某条真空UV Sr II线(177.842 nm)的观测波长，用于测量200 nm以下区域的相对通量。例如图1所示的1000 μg ml−1 Ba在216.594 nm处得到的光谱;它具有明净信号与背景比约为1，足以在波数精度水平上进行测量。

 

为了解决这种差异，测量了200 nm以下区域的一些Sr II谱线，其中包括Kurucz计算并列出gf值的谱线。

 

结果表明，在187.5 nm附近可检测到2条禁止(E2) 52S-52D谱线。在电感耦合氩等离子体的发射光谱中，观察到单电离Ca、Sr和Ba (Ca、Sr和Ba分别为n = 4,5或6)的紫外光谱中存在ns 2s1 /2 -和2D3 /2型禁跃迁。

 

图2显示了使用的相关ICP操作条件的摘要。然而，谱线的弱点，加上仪器剖面对测量谱线总体剖面的主导作用，以及任何移位和/或展宽的小尺寸，使得测量任何移位或展宽作为元素浓度的函数是不可能的。

 

此外，由于E2线的弱点，无法在径向视图仪器上进行测量，以与轴向视图结果进行比较;线条固有的脆弱使得轴向观察成为必要。

 

不幸的是，光谱仪的相对宽的带通，加上谱线的弱点(阻止在一个扩展的浓度范围内测量)，使得这个问题变得非常困难。在任何情况下，可以说ICP中均匀二维能级的位移或展宽要么在这里使用的光谱仪可探测的边缘，要么超出了边缘，因此必须相对较小。

 

图2 ICP运行条件和选定的光谱参数[1]。

 

[1] Xiao-Fei G , Wen-Shan N I , Ming-Xing Y ,et al.Determination of trace sulfur and phosphorus in wolframite concentrate by inductively coupled plasma atomic emission spectrometry[J].Metallurgical Analysis, 2012, 32(6):30-33.

 

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